Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью

  • Просмотров 1307
  • Скачиваний 217
  • Размер файла 84
    Кб

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ УКРАИНЫ Харьковский национальный университет им. В.Н. Каразина Радиофизический факультет     КУРСОВАЯ РАБОТА ПО ЭЛЕКТРОДИНАМИКЕ «Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью» Руководитель: Колчигин Н.Н. Студент группы РР-32 Бойко Ю.В. Харьков 2004 Содержание TOC o "1-3" h z Введение. PAGEREF _Toc72641031 h 4 Основная часть. PAGEREF _Toc72641032 h 5 1. Вывод уравнений для плоских волн. PAGEREF

_Toc72641033 h 5 2. Связь характеристик распространения с параметрами среды.. PAGEREF _Toc72641034 h 9 3. Вычисление затухания в данной среде. PAGEREF _Toc72641035 h 14 Список использованной литературы.. PAGEREF _Toc72641036 h 15 ЗАДАНИЕ 1.Изучить общие сведения и формулы. 2.Построить зависимость электрической компоненты поля от глубины проникновения. 3.Вычислить затухание на глубине Н=0,5 м, l=10 м, в пресной воде (e=80, s=10-3 См/м) Введение Распространение электромагнитных волн

широко рассматривается в литературе, но в ней большое внимание уделяется распространению волн в диспергирующих средах и законам геометрической оптики. В данной работе рассматривается связь характеристик распространения с параметрами среды и затухание элекромагнитных волн в средах с конечной проводимостью Основная часть 1. Вывод уравнений для плоских волн Рассмотрим электромагнитный волновой процесс, векторы и (x,t), =(x,t) (1.1)

Рис. 1.1. Направление распространения плоской волны Здесь (рис. 1.1.) есть расстояние от начала координатной системы до плоскости а является постоянным единичным вектором. Так как производные по координатам будут равны и т. д., то (1.2) (1.3) Следовательно, для плоской волны уравнения Максвелла принимают вид (1.4) Последние два уравнения означают независимость проекций и на направление распространения от координаты x, т. е. Ex =const и Hx=const в

данный момент времени. Исследуем их по­ведение во времени. Для этого второе уравнение (1.4) умножим скалярно на : Так как то и или , т.е. dHx = 0, Hx = const. Для исследования поведения Ex умножим скалярно первое из уравнений (1.4) на : Так как , получаем Прибавим к этому равенству Следовательно, при конечной s компонента Ex экспоненциально убывает со временем, т. е. статическое электрическое поле не может поддерживаться внутри проводника. Найдем