Теплопроводность в сплошных средах и двухфазных, продуваемых и непродуваемых телах (слоях)

  • Просмотров 2605
  • Скачиваний 411
  • Размер файла 74
    Кб

ПЕРМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Химико-технологический факультет Материал, подготовленный под общим руководством преподавателя, на тему: Теплопроводность в сплошных средах и двухфазных, продуваемых и непродуваемых телах (слоях). Представлен в виде лекции при освоении курса: Методы управления массо- и теплообменными процессами. Выполнил: Нагорный О.В. Проверил: к.т.н. Саулин Д.В. Пермь, 2000 Содержание

Основной закон теплопроводности. Физический смысл коэффициента теплопроводности.............................................................................................. 3 Особенности процесса теплопроводности в зернистом слое с неподвижной газовой (жидкой) фазой.................................................................................................. 4 Обобщенная модель теплопроводности зернистого слоя с неподвижной газовой (жидкой) фазой.................................................................................................. 5

Модель теплопроводности зернистого слоя, не учитывающая передачу теплоты излучением......................................................................................................... 6 Теплопроводность в зернистом слое в условиях естественной конвекции..... 7 Теплопроводность в зернистом слое с движущейся газовой (жидкой) фазой 9 Методы определения коэффициентов теплопроводности в зернистом слое с движущейся газовой (жидкой) фазой................................................................ 12

Практическая часть. Задачи по теплопроводности.......................................... 14 Список использованной литературы................................................................. 20 Основной закон теплопроводности. Физический смысл коэффициента теплопроводности   Основным законом передачи тепла теплопроводностью является закон Фурье. Согласно этому закону количество тепла dQ, передаваемое посредством теплопроводности через элемент поверхности dF,

перпендикулярный тепловому потоку, за время dt прямопропорционально температурному градиенту ¶t/¶n, поверхности dF и времени dt: Коэффициент пропорциональности l называется коэффициентом теплопроводности. Согласно закону Фурье: или при выражении Q в ккал/ч: Таким образом, коэффициент теплопроводности l показывает, какое количество тепла проходит вследствие теплопроводности в единицу времени через единицу поверхности