Ответы по физике раздел Оптика — страница 9

  • Просмотров 5765
  • Скачиваний 56
  • Размер файла 215
    Кб

лишь монохроматические волны, т.е. волны с пост. во времени частотами, амплитудой и начальной фазой. Эти хар-ки для монохром. волн остаются постоянными бесконечно долго. Свет от реального источника не явл. монохроматическим. Случай1. Предположим, что в некоторую точку пространства приходят две монохром. волны 1=2=, E01, E02, но эти волны распространяются в одном направлении и они линейно поляизованы. E1=E01exp(–i(t–1)),

E2=E02exp(–i(t–2)), E=E1+E2 Используя определение интенсивности: I = I10+I20+2корень(I10I20)cos(), I1=1/2E012, I2=1/2E022, =2-1 Последнее слагаемое наз-ся интерференционным слагаемым. Если колебания синфазны, т.е. 2-1 равны либо 0, либо чётно число 2, 2-1=2k, k=0,1,2... I = I10+I20+2корень(I10I20)=(корень(I1)+корень(I2))2 – максимум. Когда в точку пространства приходят две волны в противофазе I = (корень(I1)–корень(I2))2 – минимум. Случай2. В точку пространства приходят

две линейно поляризованные волны, распростр. в одном направлении, но с разными частотами и амплитудами. В этом случае последний аргумент принимает значение cos[(2-1)+(w1-w2)t]. Случай3. (для некогерентных волн). Разность фаз хаотически изменяется во времени. Это означает, что среднее значение <cos(2-1)>t = 0, I=I1+I2 в любой точке пространства. 25. Соотношения неопределённостей. Их физический смысл. В классическом представлении, в любой

момент времени для каждой частицы r сказать чему равны её координаты и импульс. Гейзенберг выдвинул гипотезу о экспериментальной невозможности измерения опред. пар связанных между собой хар-к частицы. Эта гипотеза реализовалась в виде соотн. неопред. Гейзенберга и имеет след. вид: xpx ħ, ypy ħ, zpz ħ x  ħ/px, px должно быть равно бесконечности px  ħ/x, x должно быть равно бесконечности Это означает, что мы не можем

одновременно измерить две эти хар-ки. Физ. смысл соотношения: в природе объективно не сущ. состояний частиц, которые бы характеризовались опред. значениями, канонически сопряжённых величин x,px ; y,py Аналогичные соотношения можно ввести для Et  ħ E – t – промежуток времени в теч. которого сущ. это состояние. 9. Получение когерентных пучков делением волнового фронта. Метод Юнга. Зеркала Френеля. Расчёт интерференционной

картины от двух источников. Рассм. метод деления волнового фронта. Пусть в некоторой точке пространства (1=t) E=E0exp(-jt). В некот. точке пространства произошло разделение волны на две когерентные. В другой точке пространства М требуется получить интерференционную картину, т.е. сложить две интенсивности. Будем считать, что первая волна в пространстве прошла геом. путь S1 в среде с показателем n1, вторая – S2, n2. E1=E01cos((t–S1/V1)),