Общая Физика (лекции по физике за II семестр СПбГЭТУ "ЛЭТИ") — страница 7

  • Просмотров 2516
  • Скачиваний 196
  • Размер файла 105
    Кб

плоской диэлектрической пластины: +g0 -g0 Е0 - + - + - + g0 – свободные перемещающиеся заряды, создающие Е0 (вектор); Число силовых линий уменьшается во столько раз, какое значение имеет e. Е0 = g0/e0 Е = Е0 – Е’ = g0/e0 - gСВЯЗ/e0 = = 1/e0(g0 - gСВЯЗ); E = E0 – HE ® E*(1 +H) = E0 ® E = E0/(1+H) = E0/e; Д = e0eE = e0E, т.е. вектор индукции внутри не изменяется, плотность силовых линий остается постоянной. E = 1/e0*(g0 - gСВЯЗ) = E0/e =g0/(e0e); gCВЯЗ = g0*(e - 1)/e. 25. Сегнетоэлектрики: Существуют группы

веществ, которые могут обладать самопроизвольной поляризованностью в отсутствие внешнего поля. Подобные вещества получили название сегнетоэлектриков. Впервые свойства сегнетоэлектриков было изучено Курчатовым. Отличия сегнетоэлектриков от остальных диэлектриков: 1) Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков измеряется тысячами, а у диэлектриков – десятками. 2) Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков

зависит от напряженности поля. 3) Сегнетоэлектрики обладают явлением гистерезиса (запаздывания): P 1 Pr 2 3 E EC При изменении поля значение поляризованности Р и смещения D отстают от напряженности поля Е, в результате чего P и D зависят не только от текущего значения Е, но и от проедшествующего. Это явление называется гистерезисом. На участке (2), при обращении Е в ноль, сохраняется остаточная поляризованность Pr. Она становится равной

нулю только под действием противоположнонаправленного поля ЕС, называемой коэрцетивной силой. Сегнетоэлектриками могут быть только кристаллические вещества с отсутствующим центром симметрии. У каждого сегнетоэлектрика $ темпиратура, называемая точкой Кюри, при которой он утрачивает свои свойства и становиться обычным диэлектриком. 26. Поведение векторов напряженности и индукции на границе двух сред: Et1 e1 ® ® n1 En1 a1 dh Et2 a2 ® ® En2

n2 e2 Выделим на границе сред тонкую «шайюбу» толщиной dh ® 0 и площадью S. Подсчитаем поток индукции Д через выделенный объем. Дn2*S*cos0o + Дn1*S*cos180o + ФБОК = 0, где Ф = 0, т.к. dh ® 0; Дn2*S - Дn1*S = 0 ® Дn2 = Дn1 ® ® e0e2En2 = e0e1En1 ® En2/En1 = e1/e2. Дn – неприрывна, а Еn терпит разрыв. ® Рассмотрим циркуляцию вектора Е по контуру на границе раздела с dh ® 0: ® ® E1t E1 Et2 l Et1 E2 ® E2t E1t l cos0o + E2t l cos180o + + EБОК dh cos90o = 0; Et1 = Et2; Дt1/(e0e1) = Дt2/(e0e2) ® ® Дt1/ Дt2 = e1/e2 (Е1 и Д1 сонаправленны, как и Е2 и Д2);

tga1/tga2 = (Et1/ En1)*(En2/Et2) = = En2/En1 = e1/e2. 27. Энергия электрического плоля: Плотность энергии – энергия, приходящаяся на единицу объема поля. w = W/V – в однородном поле; w = dW/dV - в неоднородном поле. [w] = Дж/м3; Определим w в поле плоского конденсатора: W = CU2/2 = (e0eSU2)/(2d), где U – разность потенциалов на обкладках конденсатора; d – расстояние между обкладками; V = S*d; w = W/V =(e0eSU2)/(2d*Sd) = = (e0eU2)/(2d2); U/d = E; w = (e0eE2)/2 = EД/2 = Д2/(2e0e) В сегнетоэлектриках w = 1/2 S петли