Общая Физика (лекции по физике за II семестр СПбГЭТУ "ЛЭТИ") — страница 11

  • Просмотров 2539
  • Скачиваний 196
  • Размер файла 105
    Кб

движение носителей тока. На таких участках: j = s(E + E*) – закон Ома для неоднородного участка цепи в дифференциальной форме. Для того, чтобы перейти от дифференциальной формы к интегральной: Неоднородный участок цепи 1 – 2: S 1 2 dL Предположим, что значения j, s, E, E* в каждом сечении, ^ контуру 1–2, одинаковы; векторы j, E и Е* в каждой точке направлены по касательной к контуру. Спроецировав на элемент контура dl векторы j, E и Е*, получим: (*) jL = s(EL +

EL*), где проекции равуны модулю векторов, взятых со знаком «+» или «¾», в зависимости от направления вектора относительно dL. Из-за сохранения заряда сила постоянного тока в каждом сечении будет одинаковой, то I = jLS постоянна вдоль контура 1 – 2. В (*) можно заменить: j = I/S, s = 1/r, то: I(r/S) = EL + EL*, а по всей длине: I1ò2(r/S)dL = 1ò2ELdL + 1ò2EL*dL Û Û IR = j1 - j2 + e12 Û Û I = (j1 - j2 + e12)/R – закон Ома для неоднородного участка цепи. Если цепь

замкнута, т.е. j1 = j2, то: I = e/R, где R – cуммарное сопротивление всей цепи. 34. Разветвление цепи. Правила Кирхгофа: Узлом называется точка, в которой сходятся более, чем 2 проводника. Токи, текущие к и от одного узла, разноименны. Первое правило: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна 0: åIK = 0, что вытекает из закона сохранения заряда (суммарный заряд электрически изолированной системы не может изменяться), то поток вектора

j должен быть равен 0. Второе правило: рассмотрим контур: () 2 R1 R2 e1 + + e2 ¾ ¾ () R3 () 1 ¾ + 3 Применим закон Ома: I1R1 = j1 - j2 + e1, I2R2 = j2 - j3 + e2, + I3R3 = j3 - j4 + e3, I4R4 = j4 - j1 + e4. åIKRK = åeK – II пр-ло. I1 I2 I3 R1 R2 R3 + + - - j1 0 j2 e1 e2 C I1R1 + I3R3 = -e1 I2r2 = e2 + j2 -j0 I2r2 = e2 + j2 -j0 q = C*Dj I1R1 + I2R2 = -e1 +e2 35. Магнитное поле в вакууме: Взаимодействие токов осуществляется через поле, называемое магнитным. Из опытов следует, что оно имеет направленный характер и должно

характеризоваться векторной величиной, называемой магнитной индукцией (В), аналогичной величине Е в магнитном поле. Вспомогательную величину называют напряженностью магнитного поля (Н), аналогичной D электрического поля. Магнитное поле, в отличие от электрического, не оказывает воздействия на покоящийся заряд. Сила возникает только когда заряд начинает двигаться. Проводник с током представляет собой электрически

нейтральную систему зарядов, значит магнитное поле пораждается толко движущимися зарядами. Движущиеся заряды изменяют св-ва окружающего пространства, создавая в нем магнитное поле, проявляющегося в воздействии сил на движущиеся заряды. Для магнитного поля так же справедлив и принцип суперпозиции: Поле В, пораждаемое несколькими движущимися зарядами, равно векторной сумме полей Bi, пораждаемых каждым зарядом в отдельности; В =