Обработка данных методом преломленных волн — страница 6

  • Просмотров 3822
  • Скачиваний 29
  • Размер файла 191
    Кб

пунктах приема Q и R, a aq и ar — полные времена запаздывания для траекторий AMNQ и AMPR.. Тогда Время запаздывания в пункте взрыва В BN, в случае если наклон границы мал, приблизительно равно времени запаздывания в пункте приема Q NQ. Следовательно, . Времена запаздывания в пунктах приема теперь можно записать в следующем виде: (3) Таким образом, время запаздывания в пункте приема R можно получить, если имеются данные для двух пунктов

взрыва Рис. 3. Определение времен запаздывания в пункте взрыва и пункте приема. с одной стороны от приемной расстановки и можно найти точку Q. Если принять, что вблизи N граница горизонтальна и находится на глубине hN, можно записать (4) (5) Принимаем, что время запаздывания bn равно половине t0 в точке В; это позволяет рассчитать приближенное значение BQ и определить таким образом времена запаздывания для всех сейсмоприемников вправо

от Q, которые зарегистрировали колебания, возбужденные в точках А и В. Этот способ интерпретации включает следующие шаги, которые можно проследить по рис.4: а) построение годографов по исправленным временам; б) расчет и построение графиков полных времен запаздывания для всех положений приемников; в) расчет «сейсмического сноса для сейсмоприемников» (РР' на рис. 4) с помощью соотношения РР' ≈ V2PRtg2, после чего кривые времен

запаздывания в п. (б) сдвигаются по направлению к пункту взрыва на эти величины; г) смещенные на этапе (в) кривые для встречных профилей должны быть параллельны; любое расхождение обусловлено Рис. 4. Интерпретация встречных профилей по методу времен запаздывания. неточным выбором значения V2; следовательно, значение V2 необходимо исправить и повторить этапы (б), (в), пока кривые не станут параллельны (на практике уточнение V2 обычно

производится только один раз); д) разделение полных времен запаздывания на относящиеся к пунктам взрыва и пунктам приема (при этом последние относят к проекциям на поверхность точек, в которых сейсмическая волна падает на преломляющую границу и отходит от нее, т. е. к точкам S и Т на рис. 3); масштаб времен, если требуется, можно перевести в масштаб глубин с помощью формулы (4). в) Метод Тарранта. В этом методе времена запаздывания

используются для определения положения точки Q (рис. 5, а), в которой энергия, регистрируемая в пункте R, отходит от границы. Обозначив g время запаздывания, связанное с траекторией QR, запишем , Откуда . (6) Мы получили уравнение эллипса в полярной системе координат. Эллипс —это геометрическое место таких точек Q (рис. 5, б), Рис. 5. Интерпретация по методу Тарранта а — связь между точкой приема К и точкой Q отхода от границы; б —схема,