Обработка данных методом преломленных волн — страница 5

  • Просмотров 3821
  • Скачиваний 29
  • Размер файла 191
    Кб

равнялись бы временам запаздывания и рельеф на редуцированном разрезе МПВ соответствовал бы рельефу преломляющей границы (хотя и смещен относительно последнего по горизонтали). Однако, даже если Vr только приблизительно равно граничной скорости, использование редуцированных разрезов значительно улучшает прослеживаемость осей преломленных волн, особенно в последующих вступлениях. Методы временного запаздывания а) Времена

запаздывания. Понятие времени запаздывания, введенное Гарднером, широко используется в стандартной интерпретации данных МПВ главным образом благодаря тому, что многочисленные алгоритмы, основанные на использовании времен запаздывания, дают довольно точные результаты. Если принять, что времена вступления преломленной волны уже исправлены за рельеф и ЗМС, то время запаздывания, относящееся к траектории SMNG на рис. 2,

представляет собой наблюдаемое время вступления преломленной волны в точку G (tg) минус время, затраченное волной на прохождение пути от точки Р до точки Q (проекция траектории на преломляющую границу) со скоростью V2. Обозначив время запаздывания буквой , запишем (1) где S и g называют временами запаздывания в пункте взрыва и в пункте приема соответственно, поскольку они связаны с участками траектории, идущими вниз от источника

и вверх к приемнику. Приближенное значение  найдем, приняв, что наклон границы достаточно мал и отрезок PQ приблизительно равен удалению сейсмоприемника х. В этом случае (2) При наклоне границы менее 10° это соотношение дает удовлетворительную точность результатов для решения большинства задач. Если подставить значение tg, то становится ясно, что  равно t0 только в случае горизонтальной границы. Рис. 2. Иллюстрация к понятию

времени запаздывания. В литературе описано много способов интерпретации, использующих время запаздывания. Например, такие способы предложены Гарднером, Бартелмсом, Таррантом, Виробеком, Барри. Рассмотрим только три последних. Методы, описанные Виробеком и Таррантом, подходят для одиночных годографов, метод Барри дает наилучшие результаты в случае встречных годографов. б) Метод Барри. Схема, описанная Барри, подобно многим,

основанным на временах запаздывания, требует разложения полного времени запаздывания  на составляющие члены S и g. На рис. 3 изображен приемник R, который регистрирует колебания от источников A и В. Луч BN отражается под критическим углом; следовательно, Q — первый приемник, который зарегистрирует головную волну, порожденную источником В. Пусть ам — время запаздывания в пункте взрыва A, nq и PR — времена запаздывания в