Гидростатическое давление и его свойства — страница 3

  • Просмотров 1243
  • Скачиваний 34
  • Размер файла 72
    Кб

единичная массовая сила будет равна ускорению. Проекции этой силы на ось x и y будут равны 0: X=0; Y=0. Проекция силы тяжести на ось z = g, т. к. направление оси совпадает с направлением силы тяжести вниз, к центру Земли. рис. 2.3 Согласно уравнению гидростатического давления dP будет равно dP=rgdz (2.11) Интегрируем это уравнение в пределах от Р0 до Р и от z0 до z получим P – P0=rg(z-z0) (2.12) Из рис. 2.3 видно, что глубина погружения точки а относительно

свободной поверхности h=z – z0. Поэтому можем записать P – P0=rgh (2.13) P=P0 - rgh (2.14) Последняя формула является уравнением гидростатического давления жидкости, находящейся под действием силы тяжести. Если свободная поверхность жидкости соприкасается с атмосферой, то Р0=Ра и полное гидростатическое давление будет иметь вид Р=Ра +rgh (2.15) Из уравнения гидростатического давления следует закон Паскаля: давление, воспринимаемое жидкостью,

передается во все  точки жидкости с одинаковой силой. Избыточным, или манометрическим, давлением называется превышение давления над атмосферным Ризб=rgh (2.16)   Некоторые понятия в гидростатике а. Пьезометрическая высота давления. На рис. 2.4 в состоянии равновесия представлен закрытый сосуд, наполненный жидкостью, на поверхности которой давление Р>Ра. К стекам сосуда подведены две открытые трубки, называемые пьезометрами

(«пьезо» - греческое слово – давление, «метр» - измерение). Трубки А и В расположены на разных уровнях zА и zВ от плоскости сравнения 0-0. Жидкость в точках А и В, которая находится под давлением Р, поднимется по пьезометрам и, испытывая атмосферное давление Ра, остановится на одной плоскости 0’-0’, называемой напорной плоскостью.