Безинерциальные заряды и токи. Гипотеза об эквивалентности 2-х калибровок — страница 5

равную скорости света. Итак, в проводниках существуют токи двух видов: токи, образованные электронами проводимости, и токи, образованные безинерциальными зарядами. Ниже мы будем многократно обсуждать свойства двух этих типов зарядов. Заметим, что безинерциальность поверхностных зарядов в проводниках позволяет объяснить высокую величину коэффициента отражения света от гладких металлических поверхностей и весьма быстрое (по

отношению к периоду световых колебаний) выполнение граничных условий на поверхности металлов. Существующая электронная теория не в состоянии объяснить даже тысячной доли коэффициента отражения. 3. Заряды, их потенциалы и массы Вернемся к потенциалам полей в кулоновской калибровке: ; ; (3.1) Условие для градиентной инвариантности имеет вид: (3.2) Это условие можно заменить эквивалентным: (3.3) Поскольку ток связан с зарядом простым

соотношением j=c , аналогичные уравнения мы можем записать и для тока: (3.4) Сопоставляя уравнения (3.1), (3.3) и (3.4) мы получим уравнение для векторного потенциала, описывающего электромагнитное излучение: (3.5) где Aw – векторный потенциал, описывающий электромагнитную волну. Теперь мы можем обсудить полученные результаты и дать классификацию полей в классической электродинамике. 1. Инерциальные частицы (масса покоя отлична от нуля,

индекс полей и потенциалов “k” , от слова “кирхгофовский”). В работе [3] мы показали, что любая заряженная частица, имеющая инерциальную массу покоя mo, обладает электромагнитной массой. Как известно, кулоновские силы стремятся “разорвать” заряженную частицу на части из-за сил кулоновского отталкивания частей заряда друг от друга. По этой причине учеными была выдвинута плодотворная гипотеза. Масса покоя заряженной частицы

должна складываться из двух масс: mo=me+mn где: me – электромагнитная масса заряда; mn– масса неэлектромагнитного происхождения, которая отвечает за силы, удерживающие заряд от распада на части. Неэлектромагнитная масса может иметь отрицательный знак. Поэтому мы можем записать для инерциальной заряженной частицы [3]: mo=mek+mnk (3.6) где: mnk– масса неэлектромагнитного происхождения, ответственная за устойчивость заряда; mek–

электромагнитная масса, определяемая формулой: (3.7) Как показано в [3] , электромагнитная масса обладает всеми свойствами стандартной инерциальной массы. (3.8) Приведенные выше результаты справедливы, если потенциалы поля заряда описываются уравнениями Пуассона [3]: (3.9) Инерциальные заряды не могут непосредственно сами излучать электромагнитную волну. Это положение подтверждается результатами исследований, проведенных в [4]. 2.