Баллистика и баллистическое движение — страница 4

  • Просмотров 26714
  • Скачиваний 900
  • Размер файла 19
    Кб

уравнения внутренней баллистики. На основании этой теории составляются баллистические таблицы, используемые при баллистич. проектировании. Баллистический коэффициент (С), одна из основных внешнебаллистических характеристик снаряда (ракеты), отражающая влияние его коэффициент формы(i), калибра (d),и массы(q) на способность преодолевать сопротивление воздуха в полёте. Определяется по формуле С=(id/q)1000, где d в м, a q в кг. Чем меньше

баллистич. коэффициент, тем легче снаряд преодолевает сопротивление воздуха. Баллистическая фотокамера, специальное устройство для фотографирования явления выстрела и сопровождающих его процессов внутри канала ствола и на траектории с целью определения качественных и количественных баллистических характеристик оружия. Позволяет осуществлять мгновенное одноразовое фотографирование к.-л. фазы изучаемого процесса или

последовательное скоростное фотографирование (более 10 тыс. кадровс) различных фаз. По способу получения экспозиции Б.Ф. бывают искровые, с газосветными лампами, с электрооптическими затворами и рентгенографичные импульсные. в) скорость при баллистическом движении. Для расчёта скорости v снаряда произвольной точке траектории, а также для определения угла который образует вектор скорости с горизонталью, достаточно знать

проекции скорости на оси X и Y(рис№1). (рис№1) Если vи vизвестны, по теореме Пифагора можно найти скорость: v = Отношение катета v, противолежащего углуv,принадлежащему к этому углу, определяет tg и соответственно угол tg =. При равномерном движении по оси X проекция скорости движения vостаётся неизменной и равной проекции начальной скорости v: v= v. Зависимость v(t) определяется формулой: v= v+ a. в которую следует подставить: v Тогда v= v- gt.

Графики зависимости проекций скорости от времени приведены на рис№2. В любой точке траектории проекция скорости на ось X остается постоянной. По мере подъема снаряда проекция скорости на ось У уменьшается по линейному закону. При t = 0 она равна = sin а. Найдем промежуток времени, через который проекция этой скорости станет равна ну­лю: 0 = v- gt , t = Полученный результат совпадает со временем подъема снаряда на максимальную высоту. В

верхней точке траектории вертикальная компонента скорости равна нулю. Следовательно, тело больше не поднимается. При t > проекция скорости vстановится от­рицательной. Значит, эта составляющая скорости направлена противоположно оси Y, т. е. тело на­чинает падать вниз (рис.№3). (рис№3) Так как в верхней точке траектории v = 0, то скорость снаряда равна: v = v г) траектория движения тела в поле тяжести. Рассмотрим основные параметры